| Die Gleichungspaare |
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(139) |
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(140) |
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(142) |
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(143) |
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(155) |
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(156) |
ermöglichen unterschiedliche Zugänge zu interessanten
und technisch wichtigen Aspekten der Übertragung von Energie und Information
auf Leitungen.
Die Spannungs- und Stromverteilung wird bei gegebenen Randbedingungen und
Wellenparametern aus den Gleichungen (155), (156) gefunden.
Leerlauf
Für Leerlauf am Leitungsende (x
= l, 
→ ∞,  =
1) bestätigt Gleichung (156) die Erwartung 
= 0. Die Wellenenergie wird vollständig reflektiert.
Mit Gleichung (155) kann die Leerlaufspannung am Ende der Leitung ins Verhältnis
zur Spannung am Leitungsanfang gesetzt werden: |
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(157) |
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(158) |
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(159) |
| Mit dem Zusammenhang |
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(160) |
| und der Annahme αl →
0 sind also für dämpfungsarme leerlaufende Leitungen Spannungsüberhöhungen
am Leitungsende möglich: |
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(161) |
Kurzschluss
Für Kurzschluss am Leitungsende (
= 0,
= -1) bestätigt Gleichung (155) die Erwartung 
= 0. Die Wellenenergie wird vollständig reflektiert.
Anpassung
Für
= 
ist der Reflexionsfaktor am Leitungsende (Gleichung (149))
= 0. Die Gleichungen (155), (156) reduzieren sich auf |
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(162) |
| Die Eingangsimpedanz der Leitung wie auch an jeder Stelle
x der Leitung ist |
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(163) |
| Die über die Spannungshauptwelle und Stromhauptwelle
zum Abschlusswiderstand transportierte Energie wird dort vollständig
umgesetzt. Es kommt nicht zur Ausprägung von Echowellen. |
